Study of the decay $\bar{B}^{0}\rightarrow\Lambda_{c}^{+}\bar{p}\pi^{+}\pi^{-}$ and its intermediate states
J. P. Lees
(1)
,
V. Poireau
(1)
,
V. Tisserand
(1)
,
E. Grauges
,
A. Palano
,
G. Eigen
,
B. Stugu
,
L. T. Kerth
,
Yu. G. Kolomensky
,
G. Lynch
,
H. Koch
,
T. Schroeder
,
D. J. Asgeirsson
,
C. Hearty
,
T. S. Mattison
,
J. A. Mckenna
,
R. Y. So
,
A. Khan
,
V. E. Blinov
,
A. R. Buzykaev
,
V. P. Druzhinin
,
V. B. Golubev
,
E. A. Kravchenko
,
A. P. Onuchin
,
S. I. Serednyakov
,
Yu. I. Skovpen
,
E. P. Solodov
,
K. Yu. Todyshev
,
A. N. Yushkov
,
D. Kirkby
,
A. J. Lankford
,
M. Mandelkern
,
H. Atmacan
,
J. W. Gary
,
O. Long
,
G. M. Vitug
,
C. Campagnari
,
T. M. Hong
,
D. Kovalskyi
,
J. D. Richman
,
C. A. West
,
A. M. Eisner
,
J. Kroseberg
,
W. S. Lockman
,
A. J. Martinez
,
B. A. Schumm
,
A. Seiden
,
D. S. Chao
,
C. H. Cheng
,
B. Echenard
,
K. T. Flood
,
D. G. Hitlin
,
P. Ongmongkolkul
,
F. C. Porter
,
A. Y. Rakitin
,
R. Andreassen
,
Z. Huard
,
B. T. Meadows
,
M. D. Sokoloff
,
L. Sun
,
P. C. Bloom
,
W. T. Ford
,
A. Gaz
,
U. Nauenberg
,
J. G. Smith
,
S. R. Wagner
,
R. Ayad
,
W. H. Toki
,
B. Spaan
,
K. R. Schubert
,
R. Schwierz
,
D. Bernard
(2)
,
M. Verderi
(2)
,
P. J. Clark
,
S. Playfer
,
D. Bettoni
,
C. Bozzi
,
R. Calabrese
,
G. Cibinetto
,
E. Fioravanti
,
I. Garzia
,
E. Luppi
,
L. Piemontese
,
V. Santoro
,
R. Baldini-Ferroli
,
A. Calcaterra
,
R. de Sangro
,
G. Finocchiaro
,
P. Patteri
,
I. M. Peruzzi
,
M. Piccolo
,
M. Rama
,
A. Zallo
,
R. Contri
,
E. Guido
,
M. Lo Vetere
,
M. R. Monge
,
S. Passaggio
,
C. Patrignani
,
E. Robutti
,
B. Bhuyan
,
V. Prasad
,
M. Morii
,
A. Adametz
,
U. Uwer
,
H. M. Lacker
,
T. Lueck
,
P. D. Dauncey
,
U. Mallik
,
C. Chen
,
J. Cochran
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W. T. Meyer
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S. Prell
,
A. E. Rubin
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A. V. Gritsan
,
N. Arnaud
(3)
,
M. Davier
(3)
,
D. Derkach
(3)
,
G. Grosdidier
(3)
,
F. Le Diberder
(3)
,
A. M. Lutz
(3)
,
B. Malaescu
(3)
,
P. Roudeau
(3)
,
M. H. Schune
(3)
,
A. Stocchi
(3)
,
G. Wormser
(3)
,
D. J. Lange
,
D. M. Wright
,
C. A. Chavez
,
J. P. Coleman
,
J. R. Fry
,
E. Gabathuler
,
D. E. Hutchcroft
,
D. J. Payne
,
C. Touramanis
,
A. J. Bevan
,
F. Di Lodovico
,
R. Sacco
,
M. Sigamani
,
G. Cowan
,
D. N. Brown
,
C. L. Davis
,
A. G. Denig
,
M. Fritsch
,
W. Gradl
,
K. Griessinger
,
A. Hafner
,
E. Prencipe
,
R. J. Barlow
,
G. Jackson
,
G. D. Lafferty
,
E. Behn
,
R. Cenci
,
B. Hamilton
,
A. Jawahery
,
D. A. Roberts
,
C. Dallapiccola
,
R. Cowan
,
D. Dujmic
,
G. Sciolla
,
R. Cheaib
,
D. Lindemann
,
P. M. Patel
,
S. H. Robertson
,
P. Biassoni
,
N. Neri
,
F. Palombo
,
S. Stracka
,
L. Cremaldi
,
R. Godang
,
R. Kroeger
,
P. Sonnek
,
D. J. Summers
,
X. Nguyen
,
M. Simard
,
P. Taras
,
G. de Nardo
,
D. Monorchio
,
G. Onorato
,
C. Sciacca
,
M. Martinelli
,
G. Raven
,
C. P. Jessop
,
J. M. Losecco
,
W. F. Wang
,
K. Honscheid
,
R. Kass
,
J. Brau
,
R. Frey
,
N. B. Sinev
,
D. Strom
,
E. Torrence
,
E. Feltresi
,
N. Gagliardi
,
M. Margoni
,
M. Morandin
,
M. Posocco
,
M. Rotondo
,
G. Simi
,
F. Simonetto
,
R. Stroili
,
S. Akar
(4)
,
E. Ben-Haim
(4)
,
M. Bomben
(4)
,
G. R. Bonneaud
(4)
,
H. Briand
(4)
,
G. Calderini
(4)
,
J. Chauveau
(4)
,
O. Hamon
(4)
,
Ph. Leruste
(4)
,
G. Marchiori
(4)
,
J. Ocariz
(4)
,
S. Sitt
(4)
,
M. Biasini
,
E. Manoni
,
S. Pacetti
,
A. Rossi
,
C. Angelini
,
G. Batignani
,
S. Bettarini
,
M. Carpinelli
,
G. Casarosa
,
A. Cervelli
,
F. Forti
,
M. A. Giorgi
,
A. Lusiani
,
B. Oberhof
,
A. Perez
,
G. Rizzo
,
J. J. Walsh
,
D. Lopes Pegna
,
J. Olsen
,
A. J. S. Smith
,
F. Anulli
,
R. Faccini
,
F. Ferrarotto
,
F. Ferroni
,
M. Gaspero
,
L. Li Gioi
,
M. A. Mazzoni
,
G. Piredda
,
C. Bünger
,
O. Grünberg
,
T. Hartmann
,
T. Leddig
,
H. Schröder
,
C. Voss
,
R. Waldi
,
T. Adye
,
E. O. Olaiya
,
F. F. Wilson
,
S. Emery
(5)
,
G. Hamel de Monchenault
(5)
,
G. Vasseur
(5)
,
Ch. Yèche
(5)
,
D. Aston
,
R. Bartoldus
,
J. F. Benitez
,
C. Cartaro
,
M. R. Convery
,
J. Dorfan
,
G. P. Dubois-Felsmann
,
W. Dunwoodie
,
M. Ebert
,
R. C. Field
,
M. Franco Sevilla
,
B. G. Fulsom
,
A. M. Gabareen
,
M. T. Graham
,
P. Grenier
,
C. Hast
,
W. R. Innes
,
M. H. Kelsey
,
P. Kim
,
M. L. Kocian
,
D. W. G. S. Leith
,
P. Lewis
,
B. Lindquist
,
S. Luitz
,
V. Luth
,
H. L. Lynch
,
D. B. Macfarlane
,
D. R. Muller
,
H. Neal
,
S. Nelson
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M. Perl
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T. Pulliam
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B. N. Ratcliff
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A. Roodman
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A. A. Salnikov
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R. H. Schindler
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A. Snyder
,
D. Su
,
M. K. Sullivan
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J. Va'Vra
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A. P. Wagner
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W. J. Wisniewski
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M. Wittgen
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D. H. Wright
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H. W. Wulsin
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C. C. Young
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V. Ziegler
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W. Park
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M. V. Purohit
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R. M. White
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J. R. Wilson
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A. Randle-Conde
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S. J. Sekula
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M. Bellis
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P. R. Burchat
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T. S. Miyashita
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E. M. T. Puccio
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M. S. Alam
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J. A. Ernst
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R. Gorodeisky
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N. Guttman
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D. R. Peimer
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A. Soffer
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S. M. Spanier
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J. L. Ritchie
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A. M. Ruland
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R. F. Schwitters
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B. C. Wray
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J. M. Izen
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X. C. Lou
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F. Bianchi
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D. Gamba
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S. Zambito
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L. Lanceri
,
L. Vitale
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F. Martinez-Vidal
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A. Oyanguren
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P. Villanueva-Perez
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H. Ahmed
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J. Albert
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Sw. Banerjee
,
F. U. Bernlochner
,
H. H. F. Choi
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G. J. King
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R. Kowalewski
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M. J. Lewczuk
,
I. M. Nugent
,
J. M. Roney
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R. J. Sobie
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N. Tasneem
,
T. J. Gershon
,
P. F. Harrison
,
T. E. Latham
,
H. R. Band
,
S. Dasu
,
Y. Pan
,
R. Prepost
,
S. L. Wu
E. Grauges
- Fonction : Auteur
A. Palano
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Résumé
We study the decay $\bar{B}^{0}\rightarrow\Lambda_{c}^{+}\bar{p}\pi^{+}\pi^{-}$, reconstructing the \Lambda_{c}^{+} baryon in the $p K^{-}\pi^{+}$ mode, using a data sample of $467\times 10^{6}$ $B\bar{B}$ pairs collected with the BaBar detector at the PEP-2 storage rings at SLAC. We measure branching fractions for decays with intermediate $\Sigma_{c}$ baryons to be ${\cal B}[\bar{B}^{0}\rightarrow\Sigma_{c}(2455)^{++}\bar{p}\pi^{-}]=(21.3 \pm 1.0 \pm 1.0 \pm 5.5) \times 10^{-5}$, ${\cal B}[\bar{B}^{0}\rightarrow\Sigma_{c}(2520)^{++}\bar{p}\pi^{-}]=(11.5\pm 1.0 \pm 0.5 \pm 3.0)\times 10^{-5}$, ${\cal B}[\bar{B}^{0}\rightarrow\Sigma_{c}(2455)^{0}\bar{p}\pi^{+}]=(9.1 \pm 0.7 \pm 0.4 \pm 2.4)\times10^{-5}$, and ${\cal B}[\bar{B}^{0}\rightarrow\Sigma_{c}(2520)^{0}\bar{p}\pi^{+}]= (2.2 \pm 0.7 \pm 0.1\pm 0.6) \times 10^{-5}$, where the uncertainties are statistical, systematic, and due to the uncertainty on the $\Lambda_{c}^{+}\rightarrow\proton\Km\pi^{+}$ branching fraction, respectively. For decays without $\Sigma_{c}(2455)$ or $\Sigma_{c}(2520)$ resonances, we measure ${\cal B}[\bar{B}^{0}\rightarrow\Lambda_{c}^{+}\bar{p}\pi^{+}\pi^{-}]_{\mathrm{non-\Sigma_{c}}}=(79 \pm 4 \pm 4 \pm 20)\times10^{-5}$. The total branching fraction is determined to be ${\cal B}[\bar{B}^{0}\rightarrow\Lambda_{c}^{+}\bar{p}\pi^{+}\pi^{-}]_{\mathrm{total}}=(123 \pm 5 \pm 7 \pm 32)\times10^{-5}$. We examine multibody mass combinations in the resonant three-particle $\Sigma_{c}\bar{p}\pi$ final states and in the four-particle $\Lambda_{c}^{+}\bar{p}\pi^{+}\pi^{-}$ final state, and observe different characteristics for the $\bar{p}\pi$ combination in neutral versus doubly-charged $\Sigma_{c}$ decays.